Удельная
энергия связи
Как
характеристика интенсивности связи нуклонов в ядре полная энергия связи неудобна,
поскольку она увеличивается с ростом числа нуклонов в ядре. Для этой цели больше
подходит удельная (или средняя) энергия связи 
нуклона
в ядре (A,Z),
т.е. полная энергия связи, отнесенная к одному нуклону:
|
|
(1.4.15) |
которая служит мерой прочности
ядра
На рис.1.4.2 показана
зависимость удельной энергии связи от
массового числа А, рассчитанная по формуле (1.4.15) для ядер изобар, лежащих на
дорожке стабильности. Анализ хода кривой 
позволяет
установить некоторые характеристики взаимодействия между нуклонами в ядре.
1.Удельная
энергия связи быстро
возрастает при малых А, и уже для ядер с А > 12 имеет примерно постоянное значение,
близкое к 8 МэВ/нуклон, т.е. ΔW ≈ 
Приближенная независимость от
А свидетельствует о свойстве насыщения ядерных сил, которое выражается
в том, что каждый нуклон в ядре может взаимодействовать только с ограниченным
числом (очевидно соседних) нуклонов и с ростом числа возможных партнеров по взаимодействию
перестает «замечать» остальных. Другими словами, у каждого нуклона имеется ограниченное
число возможных связей. Свойство насыщения тесно связано с короткодействием
ядерных сил(§1.9 п.2), и указывают на то,
что ядерные силы имеют радиус действия порядка среднего расстояния между нуклонами
в ядре. "отец" американской
термоядерной бомбы Эдвард Теллер.
Если
бы насыщения не было, то каждый из А нуклонов в ядре мог бы взаимодействовать
со всеми остальными нуклонами (как это имеет место для кулоновского или гравитационного
взаимодействия), и вместо линейной зависимости ΔW ≈ ,
была бы зависимость 
,
так как каждый их нуклонов в этом случае мог бы взаимодействовать со всеми оставшимися
(А–1) нуклонами, а всего таких пар А.
Насыщение
ядерных сил препятствует стягиванию ядра при накоплении числа нуклонов, и объемы
ядер оказываются пропорциональными числу нуклонов в ядре, что свидетельствует
о приблизительно постоянной плотности ядерного вещества.