;
(1.10.2)
|
|
Суммарный вектор изотопического спина
Рассмотрим систему из двух взаимодействующих между собой нуклонов. По правилам сложения квантовых моментов (1.6.8) возможны два значения суммарного вектора изотопического спина Т12 двух нуклонов
|
Т12 =Т1 + Т2 , Т1 + Т2 - 1 , . . . , |T1 – T2| = =1/2 +1/2, 1/2+ 1\2 – 1 = 1, 0. |
(1.10.) |
Однако в системах (n-n) и (p‑p) вектор суммарного спина Т12 не может быть равен нулю, а обязательно равен только единице, ибо его проекция равна единице по абсолютной величине (+1 или –1 соответственно). В системе (n-р) проекция вектора суммарного спина равна нулю и в этой связи система может находиться в состояниях с вектором изотопического спина равным как нулю, так и единице. Таким образом, в состоянии с изотопическим спином, равным единице, система (n-р) ничем, с точки зрения ядерного взаимодействия, не отличается от систем (n-n) и (p‑p), что и постулировалось в начале этого параграфа. Доклады экспертов Минатома и Минобороны России
Этот важный вывод будет использован в §1.11, чтобы обосновать невозможность связанных состояний(n-n), (p‑p) и (n-р) с суммарным вектором изотопического спина, равным единице.
Понятие изотопического спина можно обобщить и на основное состояние атомного ядра (A, Z). В этом случае проекцию изоспина ядра можно найти по формулам:
|
|
(1.10.2) |
В соответствии с этим правилом ядра могут образовывать зарядовые мультиплеты. Ядра
образуют зарядовый дублет:
|
|
Примером изотопического триплета является триада из рассмотренных выше пионов, для которых изоспин равен 1.
Кроме мультиплетов возможно образование ядерных синглетов. Например, ядра 2Hи 4He не имеют изобарных аналогов:
|
|
В ядерных реакциях выполняется закон сохранения изотопического спина, что накладывает определенные ограничения на ядерные процессы. Например, a-частица (Т = 0) может испуститься ядром только в том случае, если его начальное и конечное состояния имеют одинаковый изоспин.
Поскольку изотопические соотношения верны с точностью до кулоновского взаимодействия, то они и проявляются особенно четко у легких ядер, где роль электромагнитных сил сравнительно невелика.
Другие главы электронного учебника "Электротехника"
Конспекты по Теоретическим основам электротехники ТОЭ Топология электрических цепей Методы контурных токов и узловых потенциалов Основы матричных методов расчета Резонансные явления Метод эквивалентного генератора Расчет трехфазных цепей Теория поля
Расчеты цепей переменного электрического тока Линейные электрические цепи Переходные процессы Операторный метод расчета Графические методы расчета Метод кусочно-линейной аппроксимации Динамика вращательного движения твердого тела Момент силы относительно неподвижной точки
Эквивалентные преобразования схем Устройство электрической машины постоянного и переменного тока Синхронные и асинхронные двигатели Трансформаторы
Электрическая цепь и ее элементы Двухполюсные активные и пасивные элементы Мощность ЭДС Источник тока Эквивалентность источников Резистивный элемент Индуктивный элемент Емкостной элемент
Цепи синусоидального тока Действующие ток, ЭДС и напряжение Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами Ток и напряжение при последовательном соединении резистивного, индукционого и емкостного элементов
|
;
|
;