Медицинская подушка - для лечения сердца

Медицинская подушка - для лечения сердца

 

Заработок для студента

Заработок для студента

 Заказать диплом

Заказать диплом

 Cкачать контрольную

Cкачать контрольную

 Курсовые работы

Курсовые работы

Репетиторы онлайн по любым предметам

Репетиторы онлайн по любым предметам

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ

Магазин студенческих работ

Магазин студенческих работ

Диссертации на заказ

Диссертации на заказ

Заказать курсовую работу или скачать?

Заказать курсовую работу или скачать?

Эссе на заказ

Эссе на заказ

Банк рефератов и курсовых

Банк рефератов и курсовых

Учебное пособие Сборник заданий по ТОЭ Электронный конструктор

Законы Кирхгофа и расчёт резистивных электрических цепей

Целью задания является закрепление теоретического материала, излагаемого в первой части курса – в разделе « методы расчёта линейных электрических цепей». Заданием предусмотрена отработка расчётных приёмов, основанных на использовании: законов Кирхгофа, принципа наложения, сворачивания цепей со смешанными соединениями ветвей, простейших преобразований резистивных цепей, а так же расчёта резистивных цепей методами контурных токов, узловых напряжений и эквивалентного генератора. Пусть свойства системы инвариантны относительно группы линейных непрерывных преобразований координат: Основные постулаты квантовой механики

 

Метод узловых напряжений.

При расчёте цепи методом узловых напряжений неизвестными в системе уравнений будут узловые напряжения uk0 (иногда обозначается одним индексом uk), равные разности потенциалов k-го и нулевого (базисного) узлов. Потенциал нулевого узла принимается равным нулю, а номер выбирается произвольно. Число неизвестных и уравнений должно быть равно числу узлов цепи минус единица.

В цепи, схема которой изображена на рисунке 3.5, три узла и система состоит из двух уравнений.

Рис.3.5.

Система уравнений будет иметь вид:

  (3.3)

Проводимости по главной диагонали gii называются собственными проводимостями i – го узла. Они определяются как сумма проводимостей всех ветвей, сходящихся в i – ом узле, и всегда берутся со знаком плюс. Проводимости gij называются взаимными проводимостями i – го и j – го узлов. Они определяются как сумма проводимостей всех ветвей, соединяющих непосредственно i – й и j – й узлы, и берутся со знаком минус. Для примера (рис.3.5):

В линейных цепях, не содержащих зависимых источников, взаимные проводимости gij = gji одинаковы. Задающие токи Jii - определяются как алгебраическая сумма задающих токов источников, присоединённых одним из зажимов к i – му узлу. Со знаком плюс берутся токи, направленные к узлу. В примере (рис. 3.5) к узлу 1 подходит только одна ветвь, содержащая источник. Это первая ветвь. Если заменить в ней источник напряжения эквивалентным источником тока, то его задающий ток будет направлен к узлу и равен току короткого замыкания первой ветви. Аналогично и для второго узла.

В математическом отношении система уравнений по методу узловых напряжений идентична системе уравнений контурных токов, а, следовательно, и решение будет идентичным. По найденным узловым напряжениям можно рассчитать токи во всех ветвях цепи. Делается это на основе закона Ома:

  (3.4)

Математика, сопротивление материалов, электротехника лекции, задачи